Ledande vätska och magnetfält

Matematiskt är det kopplingen av elektromagnetisk fältekvation och vätskerörelseekvation. Enligt Faradays lag om elektromagnetisk induktion kommer en ledande vätska som rör sig i ett magnetfält att generera en inducerad elektromotivkraft i en krets som rör sig med vätskan. Om ledaren är en idealisk ledare med oändlig ledningsförmåga kommer den inducerade strömmen att vara oändlig, vilket uppenbarligen är omöjligt. Om magnetflödet i någon rörelseslinga är konstant måste de magnetiska kraftlinjerna röra sig med vätskan, precis som de magnetiska kraftlinjerna och vätskan är ordentligt limmade ihop. Detta fenomen kallas magnetfältets "frysande" effekt, det vill säga magnetfältet och vätskan är helt frusna. Ekvationen som tillfredsställs av magnetfältet vid denna tidpunkt kallas "frysekvationen". När vätskans ledningsförmåga är begränsad, förutom kontinuerlig joulevärmeförlust, fortsätter magnetfältet att spridas från ett starkt område till ett svagt område. Därför styrs magnetfältet i den ledande vätskan i allmänhet av fryseffekten och kommer att fortsätta att spridas. Ekvationen som är nöjd vid denna tidpunkt kallas "diffusionsfrysningsekvationen". De två effekterna av frysning och diffusion är relaterade till vätskans hastighet (v) och skala (L) utöver den elektriska ledningsförmågan (λ). Inom elektromagnetisk vätskemekanik definieras den dimensionslösa konstanten som den magnetiska viskositetskoefficienten. När RM>>1, kommer fryseffekten i vätskan att dominera; när RM<1, the="" diffusion="" phenomenon="" will="" be="">